RAMAN LAB

Raman Setup:
 

	XY 500 Spectrometer (macro and micro) (DILOR, Horiba)
	Back-illuminated CCD, N2 cooled (Dilor, Spectrum one)
	Coherent light sources: Ar/Kr mixed gas Laser (Coherent) He/Ne Laser (Melles Griot) frequency doubled diode Laser (Coherent)
	Photoluminescence setup: Hamamatsu minispectrometer (C9405CA) Back-illuminated CCD, transmission grating diode Laser (405nm), filter and premonochromator

Low temperatures and high pressure:

	Cryostats Optical Cryostat, large aperture (Cryovac, RT-1.3 K) Large sample space flow cryostat for the pressure cell (Cryovac, RT-5 K) Cold Head Cryopump (Oxford/Cryomech Optistat, RT-2.8 K) Microscope stage and heating stage (self made, RT-500 K)
	Diamond pressure cell (Design K. Syassen, MPI-FKF, 30 GPa)

Basic scheme of the Raman setup with Laser, optical elements for the beam path, the sample, monochromator and the CCD detector. 

Using inleastic light scattering the symmetry and energy of different excitations can be probed (phonons, electronic and magnetic excitations. The energy unit is "wave number", with 1 cm^-1=1.44 K=1/8 meV. 

Die Vorteile der Raman-Streuung liegen in der hohen Empfindlichkeit und Energieauflösung. Dabei können auch relative kleine Proben (ca 100ym) ohne Mehraufwand unter einem Mikroskop untersucht werden. Die Nachteile der Raman-Streuung liegen in der geringen Spezifizität der beobachteten Streuquerschnitte. Weiterhin ist der  Streuprozess komplexer im Vergleich zur direkten optischen Absorption. 

Diese Methode benutzen wir in Linienscans an molekularen Magneten und nanoporösem Silizium.

Brillouin-Spektrometer mit einem (2*3)-Tandem-Fabry-Perot Interferometer nach J.R. Sandercock und B. Hillebrands,  Messaufbau von G. Els. 

Mit diesem Spektrometer werden Anregungen mit Frequenzen bis zu 150 cm^-1 untersucht. Dieser sog. "freie Spektralbereich" wird durch den Abstand der Interferometerspiegel gegeben und ist zu tiefen Frequenzen praktisch nicht eingeschränkt. Die obere Grenze (150 cm^-1) entspricht einem minimalen Abstand der Spiegel von 50 ^. 10^-6m. Der Nachweis der gestreuten Photonen geschieht im Modus des "Single Photon Counting" mit einer Avalanche-Diode. Die Empfindlichkeit ist deshalb verglichen mit der Raman-Streuung geringer. Die Streulichtunterdrückung ist allerdings um Größenordnungen besser. 

Die inelastische Lichtstreuung erlaubt wegen ihres relativ kleinen Probenvolumens relativ leicht Untersuchungen unter sehr hohem adiabatischen Druck. Dazu wird die Probe (max. Abmessung ca. 50 ^. 10^-6m) in eine Diamantdruckzelle eingebaut. Ein Druckmedium (z.B. Methanol/Ethanol) zwischen den Diamantstempeln, dem Gasket (metallischer Dichtring) und der Probe verteilt den Druck möglichst isotrop. Es können so Drücke von 0-30GPa erzeugt werden.  

Die von uns verwendete Druckzelle aus der Arbeitsgruppe von K. Syassen am MPI-FKF Stuttgart erlaubt eine instantane Änderung des Drucks auch in einem Kryostaten und bei tiefen Temperaturen. Dazu sind die Diamanten mit dem Gasket in einem Druckstempel eingebaut, der durch einen Hebel mit Drehachse gespannt wird.  

Der Parameter "Druck" ist in der experimentellen Festkörperphysik durchaus von ähnlicher Wichtigkeit wie die Probentemperatur. Fast alle Wechselwirkungen, damit verknüpfte Ordnungsvorgänge oder kritische Punkte lassen sich durch druckinduzierter Änderung der Gitterparameter beeinflussen. 

In Systemen mit konkurrierenden Wechselwirkungen zeigen sich natürlich besonders drastische Effekte, da z.B. Austausch-WW zu nächsten und übernächsten Nachbar-Spins in antiferromagnetisch Systemen konkurrieren aber nicht die gleiche Druckabhängigkeit aufweisen. Dies konnten wir z.B. in Untersuchungen an reinem und Zn-substitutiertem CuGeO₃ nachweisen. Zur Zeit interessieren wir uns für das Verhalten von SrCu(BO₃)₂ und Cu₂Te₂O₅Br₂ unter Druck, um hier den quantenkritischen Punkt und seinen Einfluss auf das magnetische Anregungsspektrum zu untersuchen.